2021年 14卷 第2期
2021, 14(2): 227-244.
doi:10.37188/CO.2020-0126
摘要
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摘要:
光学自由曲面因其表面自由度较多而难于进行检测。干涉检测法具有高精度非接触的特点，但传统干涉仪中的静态补偿器在自由曲面加工过程中未知面形不断变化的情况下，难以实现原位检测。因此，可编程控制的大动态范围自适应补偿器成为近年来自由曲面干涉检测中的研究热点。结合课题组在自由曲面自适应干涉检测领域的工作，介绍了光学自由曲面自适应干涉检测的最新研究进展，详细分析了基于可变形镜和空间光调制器的自适应干涉检测技术，介绍了针对干涉图目标的自适应控制算法，总结了两大类自适应检测方法的优点以及发展瓶颈，并对未来自由曲面的自适应检测技术进行了展望。
光学自由曲面因其表面自由度较多而难于进行检测。干涉检测法具有高精度非接触的特点，但传统干涉仪中的静态补偿器在自由曲面加工过程中未知面形不断变化的情况下，难以实现原位检测。因此，可编程控制的大动态范围自适应补偿器成为近年来自由曲面干涉检测中的研究热点。结合课题组在自由曲面自适应干涉检测领域的工作，介绍了光学自由曲面自适应干涉检测的最新研究进展，详细分析了基于可变形镜和空间光调制器的自适应干涉检测技术，介绍了针对干涉图目标的自适应控制算法，总结了两大类自适应检测方法的优点以及发展瓶颈，并对未来自由曲面的自适应检测技术进行了展望。
2021, 14(2): 245-263.
doi:10.37188/CO.2020-0121
摘要:
准分布式光纤传感系统在土木工程、能源勘测、航空航天、国防、化工等领域一直发挥着不可替代的重要作用。以微波光子学为基础的准分布式光纤传感解调技术被广泛应用于光纤复用系统的快速、高精度的信号解调与传感器定位。与传统的光学波长解调方案相比，该技术大幅提高了系统的解调速率，弥补了传统解调方法在传感器定位方面的缺陷。本文主要介绍了近年来国内外在基于微波光子学的准分布式光纤传感解调领域的研究进展，从光纤光栅准分布式传感系统和光纤法布里-珀罗准分布式传感系统两方面入手，对比分析了现有的数种微波解调光纤准分布式系统的优缺点，并对基于微波光子学的准分布式光纤传感解调技术的未来发展方向进行了总结与展望。
准分布式光纤传感系统在土木工程、能源勘测、航空航天、国防、化工等领域一直发挥着不可替代的重要作用。以微波光子学为基础的准分布式光纤传感解调技术被广泛应用于光纤复用系统的快速、高精度的信号解调与传感器定位。与传统的光学波长解调方案相比，该技术大幅提高了系统的解调速率，弥补了传统解调方法在传感器定位方面的缺陷。本文主要介绍了近年来国内外在基于微波光子学的准分布式光纤传感解调领域的研究进展，从光纤光栅准分布式传感系统和光纤法布里-珀罗准分布式传感系统两方面入手，对比分析了现有的数种微波解调光纤准分布式系统的优缺点，并对基于微波光子学的准分布式光纤传感解调技术的未来发展方向进行了总结与展望。
2021, 14(2): 264-274.
doi:10.37188/CO.2020-0193
摘要:
波长为0.9~1.0 μm的近红外连续光纤 器在高功率蓝光和紫外 产生、高功率单模泵浦源、生物医学以及 雷达等领域具有重要的应用前景，成为近年来的一个研究热点。目前，0.9~1.0 μm光纤 器的增益机制主要有稀土离子增益和非线性效应增益，本文详细梳理了基于这两类增益机制的0.9~1.0 μm连续光纤 器的研究进展，并深入分析了各类 器存在的技术瓶颈及解决途径，最后对0.9~1.0 μm光纤 器的发展趋势和应用前景进行了展望。
波长为0.9~1.0 μm的近红外连续光纤 器在高功率蓝光和紫外 产生、高功率单模泵浦源、生物医学以及 雷达等领域具有重要的应用前景，成为近年来的一个研究热点。目前，0.9~1.0 μm光纤 器的增益机制主要有稀土离子增益和非线性效应增益，本文详细梳理了基于这两类增益机制的0.9~1.0 μm连续光纤 器的研究进展，并深入分析了各类 器存在的技术瓶颈及解决途径，最后对0.9~1.0 μm光纤 器的发展趋势和应用前景进行了展望。
2021, 14(2): 275-288.
doi:10.37188/CO.2020-0098
摘要:
时间延迟干涉技术（Time-delay Interferometry，TDI）对中国引力波探测项目及其它天基 精密测量任务具有重要的参考价值。在天基引力波探测任务中，需利用 干涉仪对无拖曳检验质量块间实现十皮米量级的位移测量精度。其中， 源频率噪声和时钟频率噪声是两项主要噪声。在欧洲主导的LISA（Laser Interferometer Space Antenna）引力波探测项目中，利用TDI对三星上的十二组相位测量值进行延迟和线性组合，构造出臂长相等的干涉仪，从而消除了 源噪声以及光学平台位移噪声。为了消除时钟噪声，将时钟信号倍频到GHz，再通过相位调制的方式加载到星间 链路上，最终从时钟边带拍频信号中提取出时钟噪声，并在TDI的数据组合中将时钟噪声项消除。为了实现TDI的时间延迟处理，要求对星间绝对距离进行精确测量。因此，在TDI机制中，星间 链路需要同时实现位移测量、时钟边带调制和绝对距离测量3个功能。其中，后两个功能分别大约消耗10%和1%的载波 功率。LISA项目针对TDI技术的地面论证结果表明，TDI技术对 源和时钟的噪声抑制分别达到了109和5.8×104倍。
时间延迟干涉技术（Time-delay Interferometry，TDI）对中国引力波探测项目及其它天基 精密测量任务具有重要的参考价值。在天基引力波探测任务中，需利用 干涉仪对无拖曳检验质量块间实现十皮米量级的位移测量精度。其中， 源频率噪声和时钟频率噪声是两项主要噪声。在欧洲主导的LISA（Laser Interferometer Space Antenna）引力波探测项目中，利用TDI对三星上的十二组相位测量值进行延迟和线性组合，构造出臂长相等的干涉仪，从而消除了 源噪声以及光学平台位移噪声。为了消除时钟噪声，将时钟信号倍频到GHz，再通过相位调制的方式加载到星间 链路上，最终从时钟边带拍频信号中提取出时钟噪声，并在TDI的数据组合中将时钟噪声项消除。为了实现TDI的时间延迟处理，要求对星间绝对距离进行精确测量。因此，在TDI机制中，星间 链路需要同时实现位移测量、时钟边带调制和绝对距离测量3个功能。其中，后两个功能分别大约消耗10%和1%的载波 功率。LISA项目针对TDI技术的地面论证结果表明，TDI技术对 源和时钟的噪声抑制分别达到了109和5.8×104倍。
2021, 14(2): 289-297.
doi:10.37188/CO.2020-0130
摘要:
多帧叠加平均处理是去除扫频光学相干层析系统散斑噪声、获得较为清晰结构信息的有效方法，但眼睛的震颤、漂移、微眼跳等生理特性和系统光路特性会使图像之间存在错位，导致叠加效果不佳、结构稳定性差，为此本文提出一种基于灰度分布信息和目标几何信息相结合的配准算法。该方法根据图像平均灰度分布提取包含目标信息的感兴趣区域，通过相位相关算法和基于分段拟合的灰度投影算法的双重作用校正图像的平移变换；通过拟合视网膜上边界作为特征点迭代确定最佳旋转参数，并再次重新估计平移参数，实现图像的刚性配准；最后通过轴向扫描一对一映射法以能量函数为约束条件实现图像的非刚性配准。对活体兔眼进行实验，结果表明，本文算法配准后的叠加图像边界清晰，结构信息增强，信噪比和对比度平均有效提高一倍多。本算法适用于强噪声视网膜B-Scans图像的配准，能满足多种类型OCT系统的叠加成像需要，具有较高的鲁棒性和图像配准精度。
多帧叠加平均处理是去除扫频光学相干层析系统散斑噪声、获得较为清晰结构信息的有效方法，但眼睛的震颤、漂移、微眼跳等生理特性和系统光路特性会使图像之间存在错位，导致叠加效果不佳、结构稳定性差，为此本文提出一种基于灰度分布信息和目标几何信息相结合的配准算法。该方法根据图像平均灰度分布提取包含目标信息的感兴趣区域，通过相位相关算法和基于分段拟合的灰度投影算法的双重作用校正图像的平移变换；通过拟合视网膜上边界作为特征点迭代确定最佳旋转参数，并再次重新估计平移参数，实现图像的刚性配准；最后通过轴向扫描一对一映射法以能量函数为约束条件实现图像的非刚性配准。对活体兔眼进行实验，结果表明，本文算法配准后的叠加图像边界清晰，结构信息增强，信噪比和对比度平均有效提高一倍多。本算法适用于强噪声视网膜B-Scans图像的配准，能满足多种类型OCT系统的叠加成像需要，具有较高的鲁棒性和图像配准精度。
2021, 14(2): 298-306.
doi:10.37188/CO.2020-0099
摘要:
针对现有偏振去雾算法鲁棒性不强和图像增强效果有限的问题，提出一种基于多尺度奇异值分解的图像融合去雾算法。首先，利用偏振测量信息的冗余特性，采用最小二乘法，提高了传统偏振图像去雾算法中偏振信息的准确度；然后，从传统偏振图像去雾算法的局限性出发，定性分析了偏振图像融合去雾的可行性，并提出了一种基于多尺度奇异值分解的偏振图像融合去雾算法；最后，设计了不同能见度条件下的验证实验并进行了量化评价。结果表明，与经典偏振图像去雾算法相比，该算法不需要进行人工参数调节，具有较强的自适应性和鲁棒性，能够有效改善传统算法中出现的光晕以及天空区域过曝的问题，图像信息熵与平均梯度最大可分别提高18.9%和38.4%，有效地增强了复杂光照条件下的视觉成像质量，具有较广泛的应用前景。
针对现有偏振去雾算法鲁棒性不强和图像增强效果有限的问题，提出一种基于多尺度奇异值分解的图像融合去雾算法。首先，利用偏振测量信息的冗余特性，采用最小二乘法，提高了传统偏振图像去雾算法中偏振信息的准确度；然后，从传统偏振图像去雾算法的局限性出发，定性分析了偏振图像融合去雾的可行性，并提出了一种基于多尺度奇异值分解的偏振图像融合去雾算法；最后，设计了不同能见度条件下的验证实验并进行了量化评价。结果表明，与经典偏振图像去雾算法相比，该算法不需要进行人工参数调节，具有较强的自适应性和鲁棒性，能够有效改善传统算法中出现的光晕以及天空区域过曝的问题，图像信息熵与平均梯度最大可分别提高18.9%和38.4%，有效地增强了复杂光照条件下的视觉成像质量，具有较广泛的应用前景。
2021, 14(2): 307-319.
doi:10.37188/CO.2020-0142
摘要:
在生物组织光声层析成像（Photoacoustic Tomography, PAT）算法中，为了简化问题，通常假设在均匀和稳定照明的理想情况下，重建组织的初始声压分布图、光吸收能量分布图和光学特性参数分布图。但在实际应用中，当光在生物组织中传播时，会出现光衰减和光通量分布不均匀的情况，导致重建精度下降。本文对非理想条件下用于补偿由不均匀和不稳定照明所致PAT成像误差的主要方法进行归纳和总结，讨论不同方法的优势和不足。
在生物组织光声层析成像（Photoacoustic Tomography, PAT）算法中，为了简化问题，通常假设在均匀和稳定照明的理想情况下，重建组织的初始声压分布图、光吸收能量分布图和光学特性参数分布图。但在实际应用中，当光在生物组织中传播时，会出现光衰减和光通量分布不均匀的情况，导致重建精度下降。本文对非理想条件下用于补偿由不均匀和不稳定照明所致PAT成像误差的主要方法进行归纳和总结，讨论不同方法的优势和不足。
2021, 14(2): 320-328.
doi:10.37188/CO.2020-0111
摘要:
提出了一种新的投影仪标定方法以提高数字光栅投影三维测量中投影仪标定的准确性。该方法结合二次投影技术和交比不变性进行投影仪标定。采用二次投影技术解决投射图案与标定板图案互相干扰的问题；采用交比不变性以避免引入相机的标定误差。接着进行了对比实验，以验证所提方法的有效性。选取需要相机参数的传统投影仪标定方法以及根据全局单应性的投影仪标定方法作为对比方法。结果显示，本方法的反投影误差标准差分别从（0.2275, 0.2264）像素和（0.1397, 0.0997）像素降低到（0.0645, 0.0601）像素，反投影误差的最大值分别从1.222像素和0.5617像素降低到0.2421像素。另外，该方法还可同时标定相机，从而获得整个三维测量系统的参数。本文提出的方法可以避免相机标定参数的误差传递，提高投影仪的标定精度。
提出了一种新的投影仪标定方法以提高数字光栅投影三维测量中投影仪标定的准确性。该方法结合二次投影技术和交比不变性进行投影仪标定。采用二次投影技术解决投射图案与标定板图案互相干扰的问题；采用交比不变性以避免引入相机的标定误差。接着进行了对比实验，以验证所提方法的有效性。选取需要相机参数的传统投影仪标定方法以及根据全局单应性的投影仪标定方法作为对比方法。结果显示，本方法的反投影误差标准差分别从（0.2275, 0.2264）像素和（0.1397, 0.0997）像素降低到（0.0645, 0.0601）像素，反投影误差的最大值分别从1.222像素和0.5617像素降低到0.2421像素。另外，该方法还可同时标定相机，从而获得整个三维测量系统的参数。本文提出的方法可以避免相机标定参数的误差传递，提高投影仪的标定精度。
2021, 14(2): 329-335.
doi:10.37188/CO.2020-0161
摘要:
为了探究提高500 nm附近 高准确度应用的理论和技术依据，本文采用双泵浦源复合腔结合非线性和频变换，实现腔内两种波长基频光无增益竞争，可提高基频光输出功率，同时在复合腔内进行多次非线性频率变换，通过调控基频光注入功率比，使腔内光子数配比达到1∶1，从而有效提高了光-光转换效率及和频输出功率。对首次建立的理论模型进行了实验验证，分别采用Nd:YAG和Nd:YVO4作为增益介质获取946 nm和1064 nm基频光输出，LBO为和频晶体；通过双泵浦源结构实现946 nm和1064 nm基频光无增益竞争，调节注入LBO光功率，对比注入功率比不同时的和频转换效率及输出功率，最终在基频光注入功率比为1.48∶1（即腔内光子数配比为1∶1）时获得最大输出功率923 mW的501 nm青光。
为了探究提高500 nm附近 高准确度应用的理论和技术依据，本文采用双泵浦源复合腔结合非线性和频变换，实现腔内两种波长基频光无增益竞争，可提高基频光输出功率，同时在复合腔内进行多次非线性频率变换，通过调控基频光注入功率比，使腔内光子数配比达到1∶1，从而有效提高了光-光转换效率及和频输出功率。对首次建立的理论模型进行了实验验证，分别采用Nd:YAG和Nd:YVO4作为增益介质获取946 nm和1064 nm基频光输出，LBO为和频晶体；通过双泵浦源结构实现946 nm和1064 nm基频光无增益竞争，调节注入LBO光功率，对比注入功率比不同时的和频转换效率及输出功率，最终在基频光注入功率比为1.48∶1（即腔内光子数配比为1∶1）时获得最大输出功率923 mW的501 nm青光。
2021, 14(2): 336-343.
doi:10.37188/CO.2020-0118
摘要:
升高样品温度和采用空间约束能提高 诱导击穿光谱的信号强度，两种技术的结合可以进一步提高 诱导击穿光谱的光谱强度。本文在空气环境中研究了升高样品温度和空间约束效应两种方法相结合对 诱导击穿光谱的影响，测量了 诱导铝等离子体的时间分辨光谱。实验结果表明：升高样品温度能增加 诱导击穿光谱的信号强度，高温样品能耦合更多的 能量；当圆柱形腔被用于约束等离子体时，信号强度得到了进一步提高。两个实验条件的结合对于 诱导击穿光谱信号增强的效果明显强于单独升高样品温度或者单独采用空间约束的增强效果。单一200 °C高温下样品的Al(I) 396.2 nm线强度增加了1.4倍；单一空间约束条件下的Al(I) 396.2 nm线强度增加了1.3倍；而在200 °C和空间约束的组合条件下，Al(I) 396.2 nm线强度增加了2.1倍。这个结合效应增强效果产生主要由于 照射高温样品产生更强的冲击波，从而能更有效地压缩高温下产生的更大尺寸的等离子体羽，进一步提高了 诱导击穿光谱的强度。
升高样品温度和采用空间约束能提高 诱导击穿光谱的信号强度，两种技术的结合可以进一步提高 诱导击穿光谱的光谱强度。本文在空气环境中研究了升高样品温度和空间约束效应两种方法相结合对 诱导击穿光谱的影响，测量了 诱导铝等离子体的时间分辨光谱。实验结果表明：升高样品温度能增加 诱导击穿光谱的信号强度，高温样品能耦合更多的 能量；当圆柱形腔被用于约束等离子体时，信号强度得到了进一步提高。两个实验条件的结合对于 诱导击穿光谱信号增强的效果明显强于单独升高样品温度或者单独采用空间约束的增强效果。单一200 °C高温下样品的Al(I) 396.2 nm线强度增加了1.4倍；单一空间约束条件下的Al(I) 396.2 nm线强度增加了1.3倍；而在200 °C和空间约束的组合条件下，Al(I) 396.2 nm线强度增加了2.1倍。这个结合效应增强效果产生主要由于 照射高温样品产生更强的冲击波，从而能更有效地压缩高温下产生的更大尺寸的等离子体羽，进一步提高了 诱导击穿光谱的强度。
2021, 14(2): 344-352.
doi:10.37188/CO.2020-0205
摘要:
在国产化、技术自主化的大型飞机项目上，对孔位精度的标准正逐步升高，钻头的垂直度又是这一标准中最受关注的条件。机器人自动钻铆系统工作时，所产生的装配误差、磕碰、偏移等状况，不仅降低了制造及检测的准确度，还影响了整个结构件的疲劳性能。针对这一问题，提出了基于多 传感器装配的自适应自由曲面法线检测技术，搭建了以该方法进行姿态找正的数学模型，并研究了检测装置的标定方法及流程。同时，着重讨论了在自适应方法检测时，利用电子经纬仪等装置进行误差补偿的相关技术。该方法的验证实验结果显示，多组实验数据均达到了法向精度＜±0.5°的关键技术指标要求，找正后的法线平均偏差值为0.0667°。该方法能有效补偿在制孔工作中所产生的相关误差，进一步提高机器人的定位精度及法线方向检测精度。
在国产化、技术自主化的大型飞机项目上，对孔位精度的标准正逐步升高，钻头的垂直度又是这一标准中最受关注的条件。机器人自动钻铆系统工作时，所产生的装配误差、磕碰、偏移等状况，不仅降低了制造及检测的准确度，还影响了整个结构件的疲劳性能。针对这一问题，提出了基于多 传感器装配的自适应自由曲面法线检测技术，搭建了以该方法进行姿态找正的数学模型，并研究了检测装置的标定方法及流程。同时，着重讨论了在自适应方法检测时，利用电子经纬仪等装置进行误差补偿的相关技术。该方法的验证实验结果显示，多组实验数据均达到了法向精度＜±0.5°的关键技术指标要求，找正后的法线平均偏差值为0.0667°。该方法能有效补偿在制孔工作中所产生的相关误差，进一步提高机器人的定位精度及法线方向检测精度。
2021, 14(2): 353-360.
doi:10.37188/CO.2020-0137
摘要:
采用二维线性调频z变换算法，分析了影响高能 系统光束质量β因子测量准确性的因素。本文详细分析了采样点数（即衍射极限内的采样点数）和衍射光斑图像的能量损失率对光束质量β因子的影响。在衍射极限角直径2 (λ/D)范围内不同采样点数的模拟结果表明：采样点数越高，光斑衍射图像的分辨率越高，进而光束质量β因子计算越准确。在一倍衍射极限角2.44 (λ/D)范围内应最低不少于10个采样点，即可将β因子的测量误差控制在3%。同时，不同像差对光斑图像能量损失率的敏感程度不同，相同能量损失率下，高阶像差的β因子测量误差要高于低阶像差。特别是球差类的像差对能量损失最为敏感, 约5%的能量损失就可带来15%~30%的β因子计算误差。
采用二维线性调频z变换算法，分析了影响高能 系统光束质量β因子测量准确性的因素。本文详细分析了采样点数（即衍射极限内的采样点数）和衍射光斑图像的能量损失率对光束质量β因子的影响。在衍射极限角直径2 (λ/D)范围内不同采样点数的模拟结果表明：采样点数越高，光斑衍射图像的分辨率越高，进而光束质量β因子计算越准确。在一倍衍射极限角2.44 (λ/D)范围内应最低不少于10个采样点，即可将β因子的测量误差控制在3%。同时，不同像差对光斑图像能量损失率的敏感程度不同，相同能量损失率下，高阶像差的β因子测量误差要高于低阶像差。特别是球差类的像差对能量损失最为敏感, 约5%的能量损失就可带来15%~30%的β因子计算误差。
2021, 14(2): 361-367.
doi:10.37188/CO.2020-0169
摘要:
采用放大1064 nm掺镱光纤 器作为泵浦源，实现了中红外3.8 μm MgO:PPLN 光参量振荡（OPO） 输出。在泵浦源中，采用分布式反馈 器（DFB）作为种子源来实现光纤 窄线宽的调制，实现线宽2.5 nm到0.1 nm的压缩，最大平均输出功率可达40 W。进一步对不同泵浦线宽条件下中红外3.8 μm MgO:PPLN OPO 进行研究，最终在泵浦功率为18.1 W、线宽为0.1 nm、重频为1 MHz、脉宽为2 ns时，获得了最高平均输出功率为2.06 W的3822.5 nm 输出，光-光转换效率为11.38%，光束质量为M2=2.34，提高了窄线宽泵浦对中红外MgO:PPLN OPO 输出效率。
采用放大1064 nm掺镱光纤 器作为泵浦源，实现了中红外3.8 μm MgO:PPLN 光参量振荡（OPO） 输出。在泵浦源中，采用分布式反馈 器（DFB）作为种子源来实现光纤 窄线宽的调制，实现线宽2.5 nm到0.1 nm的压缩，最大平均输出功率可达40 W。进一步对不同泵浦线宽条件下中红外3.8 μm MgO:PPLN OPO 进行研究，最终在泵浦功率为18.1 W、线宽为0.1 nm、重频为1 MHz、脉宽为2 ns时，获得了最高平均输出功率为2.06 W的3822.5 nm 输出，光-光转换效率为11.38%，光束质量为M2=2.34，提高了窄线宽泵浦对中红外MgO:PPLN OPO 输出效率。
2021, 14(2): 368-374.
doi:10.37188/CO.2020-0124
摘要:
基于计算全息图（Computer-Generated Hologram，CGH）的非球面检测技术通过控制衍射光相位来生成所需要的参考波前，从而实现非球面的零位检测，近年来，该技术已经发展成为非球面的主流检测技术。对于CGH编码，采用传统编码方法实现高精度编码，其数据量往往高达几十甚至上百GB。因此，为同时确保编码精度高及编码数据量小，本文提出了一种变步长CGH编码方法。该方法首先通过寻找等相位面的方法得到CGH条纹分布，然后通过计算相位分布梯度选取不同的取样步长，使CGH能利用尽可能少的点实现高精度编码。利用变步长搜索的编码方法进行编码并制作了CGH对非球面样品进行检测，检测结果为3.142 nm （RMS）。为验证检测结果可信度，本文设计并制作了补偿器对同一非球面进行检测，其检测结果为3.645 nm （RMS）。对两检测结果点对点做差，RMS值为1.291 nm，结果表明该编码方法可满足非球面高精度检测需求。
基于计算全息图（Computer-Generated Hologram，CGH）的非球面检测技术通过控制衍射光相位来生成所需要的参考波前，从而实现非球面的零位检测，近年来，该技术已经发展成为非球面的主流检测技术。对于CGH编码，采用传统编码方法实现高精度编码，其数据量往往高达几十甚至上百GB。因此，为同时确保编码精度高及编码数据量小，本文提出了一种变步长CGH编码方法。该方法首先通过寻找等相位面的方法得到CGH条纹分布，然后通过计算相位分布梯度选取不同的取样步长，使CGH能利用尽可能少的点实现高精度编码。利用变步长搜索的编码方法进行编码并制作了CGH对非球面样品进行检测，检测结果为3.142 nm （RMS）。为验证检测结果可信度，本文设计并制作了补偿器对同一非球面进行检测，其检测结果为3.645 nm （RMS）。对两检测结果点对点做差，RMS值为1.291 nm，结果表明该编码方法可满足非球面高精度检测需求。
2021, 14(2): 375-381.
doi:10.37188/CO.2020-0162
摘要:
建立了包括划痕和坑点在内的表面损伤的衍射双向反射分布函数（BRDF）模型，并分析了模型在各领域中的应用。通过使用非傍轴标量衍射理论，提出了采用相干窗口函数滤波的方法得到非相干光条件下的表面损伤衍射BRDF模型，得到了表面划痕和坑点的散射特性。该方法在表面损伤检测、表面损伤杂光分析以及图像渲染技术等领域都有重要的应用价值。
建立了包括划痕和坑点在内的表面损伤的衍射双向反射分布函数（BRDF）模型，并分析了模型在各领域中的应用。通过使用非傍轴标量衍射理论，提出了采用相干窗口函数滤波的方法得到非相干光条件下的表面损伤衍射BRDF模型，得到了表面划痕和坑点的散射特性。该方法在表面损伤检测、表面损伤杂光分析以及图像渲染技术等领域都有重要的应用价值。
2021, 14(2): 382-389.
doi:10.37188/CO.2020-0084
摘要:
为提高大孔径静态干涉成像光谱仪在视场增大时的光谱定标精度，减小径向畸变对光谱精度的影响，本文提出一种基于光谱——畸变关联模型的光谱定标系数修正方法，给出了波数和波长修正公式。采用594.1 nm和632.8 nm气体 器对成像光谱仪进行了光谱成像实验，并对数据进行了处理和分析。结果表明，当存在0.3%的桶形畸变时，边缘视场的反演光谱存在2 nm左右的偏移，利用本文方法校正后，谱线偏移减小到0.1 nm左右。该方法仅需根据镜头畸变参数即可完成修正，简化了实验室光谱定标流程，提高了工作效率，也可应用于星载干涉光谱数据的在轨参数校正。
为提高大孔径静态干涉成像光谱仪在视场增大时的光谱定标精度，减小径向畸变对光谱精度的影响，本文提出一种基于光谱——畸变关联模型的光谱定标系数修正方法，给出了波数和波长修正公式。采用594.1 nm和632.8 nm气体 器对成像光谱仪进行了光谱成像实验，并对数据进行了处理和分析。结果表明，当存在0.3%的桶形畸变时，边缘视场的反演光谱存在2 nm左右的偏移，利用本文方法校正后，谱线偏移减小到0.1 nm左右。该方法仅需根据镜头畸变参数即可完成修正，简化了实验室光谱定标流程，提高了工作效率，也可应用于星载干涉光谱数据的在轨参数校正。
2021, 14(2): 390-396.
doi:10.37188/CO.2020-0050
摘要:
为了实现对光学系统杂散光抑制能力的定量评价，开展了10−9量级高灵敏度点源透射比测试设备的研究和实验验证。采用脉冲光源、脉冲探测的新测量方法，在保证测试系统具有高灵敏度测量能力的同时，简化了微弱光电信号探测组件的复杂程度，建立了一套最大测试口径为600 mm、测试波长为527 nm的点源透射比测试设备，并利用该设备测试了一台250 mm口径空间光学相机的点源透射比。实验结果表明：60°入射角度时的点源透射比测试结果为1.68×10−9。证明该设备的测试误差在10−9或更低的量级，具备10−9量级高灵敏度点源透射比测试能力。本文研究可以为天文望远镜、星敏感器、空间目标监视载荷等多种类型的光学仪器提供杂光抑制性能评估。
为了实现对光学系统杂散光抑制能力的定量评价，开展了10−9量级高灵敏度点源透射比测试设备的研究和实验验证。采用脉冲光源、脉冲探测的新测量方法，在保证测试系统具有高灵敏度测量能力的同时，简化了微弱光电信号探测组件的复杂程度，建立了一套最大测试口径为600 mm、测试波长为527 nm的点源透射比测试设备，并利用该设备测试了一台250 mm口径空间光学相机的点源透射比。实验结果表明：60°入射角度时的点源透射比测试结果为1.68×10−9。证明该设备的测试误差在10−9或更低的量级，具备10−9量级高灵敏度点源透射比测试能力。本文研究可以为天文望远镜、星敏感器、空间目标监视载荷等多种类型的光学仪器提供杂光抑制性能评估。
2021, 14(2): 397-408.
doi:10.37188/CO.2020-0108
摘要:
由于光存在衍射极限，因此传统方法不能实现亚波长尺度下的 激射。为了打破这一衍射极限，本文设计了金属-介电层-半导体堆叠结构来实现深亚波长尺度下的 激射，并讨论了相关结构对模式传播的影响。结构设计上，采用低介电常数金属银作为衬底、10 nm厚的LiF作为介电层、具有六边形截面的半导体纳米线ZnO作为高介电常数层，采用有限差分本征模和时域有限差分方法对所设计的结构进行光学仿真模拟。首先，通过改变ZnO纳米线的直径，使用有限本征模方法分析介电层中的光学模式，得到4种模式分布。然后，通过这4种光学模式在不同纳米线直径下的有效折射率和损耗计算了对应的波导传输距离以及激射阈值增益。最后，采用三维时域有限差分方法仿真分析纳米线稳态 发射过程中各模式的电场分布。结果表明：在纳米线和金属衬底之间的介电层上存在混合等离子体模式和混合电模式，对于直径低于75 nm的ZnO纳米线，没有有效的物理光学模式，即混合等离子体模式和混合电模式都被切断，当ZnO纳米线的直径大于75 nm时，混合等离子体模式可以有效存在，而混合电模式在ZnO纳米线的直径达到120 nm之后才出现。虽然混合等离子体模式可以更好地限制在介电层中，但是它们的模式损耗太大，传播距离相对较小。此外，与混合等离子体模式相比，混合电模式的传播距离更长。在给定微米线的直径(D= 240 μm)下，混合电模式传播距离超过50 μm。综上可知，在深亚波长尺度下利用混合泄漏模式可以打破光学衍射极限并实现 激射。
由于光存在衍射极限，因此传统方法不能实现亚波长尺度下的 激射。为了打破这一衍射极限，本文设计了金属-介电层-半导体堆叠结构来实现深亚波长尺度下的 激射，并讨论了相关结构对模式传播的影响。结构设计上，采用低介电常数金属银作为衬底、10 nm厚的LiF作为介电层、具有六边形截面的半导体纳米线ZnO作为高介电常数层，采用有限差分本征模和时域有限差分方法对所设计的结构进行光学仿真模拟。首先，通过改变ZnO纳米线的直径，使用有限本征模方法分析介电层中的光学模式，得到4种模式分布。然后，通过这4种光学模式在不同纳米线直径下的有效折射率和损耗计算了对应的波导传输距离以及激射阈值增益。最后，采用三维时域有限差分方法仿真分析纳米线稳态 发射过程中各模式的电场分布。结果表明：在纳米线和金属衬底之间的介电层上存在混合等离子体模式和混合电模式，对于直径低于75 nm的ZnO纳米线，没有有效的物理光学模式，即混合等离子体模式和混合电模式都被切断，当ZnO纳米线的直径大于75 nm时，混合等离子体模式可以有效存在，而混合电模式在ZnO纳米线的直径达到120 nm之后才出现。虽然混合等离子体模式可以更好地限制在介电层中，但是它们的模式损耗太大，传播距离相对较小。此外，与混合等离子体模式相比，混合电模式的传播距离更长。在给定微米线的直径(D= 240 μm)下，混合电模式传播距离超过50 μm。综上可知，在深亚波长尺度下利用混合泄漏模式可以打破光学衍射极限并实现 激射。
2021, 14(2): 409-417.
doi:10.37188/CO.2020-0095
摘要:
偏振是 通信中保密编码的重要参数，研究斜程湍流大气中的偏振特性对 通信具有重要意义。利用广义惠更斯-菲涅尔原理和偏振-相干统一理论，推导了无衍射的部分相干艾里高斯光束在斜程湍流大气传输中的偏振度解析式，详细研究了湍流参数、相干长度、天顶角、截断因子和分布因子对偏振度的影响。研究结果表明：与水平湍流相比，光束在斜程湍流下恢复到初始偏振需要更长的传输距离。天顶角、接收高度、截断因子、分布因子越大和相干长度越小，光束偏振度峰值也越大。高相干性的高斯光束比艾里光束更易于保持偏振度不变。无衍射艾里光束中选取合适的光学参数更有利于信息传输与编码，本文结果对 大气通信领域有着潜在的应用价值。
偏振是 通信中保密编码的重要参数，研究斜程湍流大气中的偏振特性对 通信具有重要意义。利用广义惠更斯-菲涅尔原理和偏振-相干统一理论，推导了无衍射的部分相干艾里高斯光束在斜程湍流大气传输中的偏振度解析式，详细研究了湍流参数、相干长度、天顶角、截断因子和分布因子对偏振度的影响。研究结果表明：与水平湍流相比，光束在斜程湍流下恢复到初始偏振需要更长的传输距离。天顶角、接收高度、截断因子、分布因子越大和相干长度越小，光束偏振度峰值也越大。高相干性的高斯光束比艾里光束更易于保持偏振度不变。无衍射艾里光束中选取合适的光学参数更有利于信息传输与编码，本文结果对 大气通信领域有着潜在的应用价值。
2021, 14(2): 418-430.
doi:10.37188/CO.2020-0097
摘要:
对于稀土离子掺杂的上转换发光，由于稀土离子吸收截面小、吸收范围窄，导致其发光强度受限。最近，在稀土上转换纳米粒子的表面连接近红外染料分子敏化发光，被证实是提高上转换发光强度的有效策略。然而，将染料分子连接经典的稀土Yb掺杂纳米粒子，并不能有效利用染料分子的敏化能力。针对这一问题，本文通过高温热分解法成功制备了Nd3+敏化的核/壳/壳 (NaYF4:Yb/Er (20/2%)@ NaYF4:Yb (10 %)@ NaYF4:Nd (80 %))纳米结构，与经典的IR-806敏化的NaYF4:Yb/Er纳米结构相比，IR-806敏化的Nd3+掺杂的核/壳/壳纳米结构的上转换发光(500~700 nm)强度增强了约38倍。通过荧光光谱及荧光寿命分析证实，上转换发光强度增强源于Nd的吸收与近红外染料分子的有效交叠，以及壳层结构对发光中心的保护作用(Er3+(4S3/2→4I15/2)的寿命延长了1.7倍)。另外，研究发现纳米壳层结构中最外层掺杂的Yb3+离子将导致染料敏化发光减弱。进一步，这种IR-806敏化的Nd掺杂的核/壳/壳纳米结构可实现增强发光中心为Ho及Tm的上转换发光。本文研究为提高染料敏化上转换发光及应用提供了新途径。
对于稀土离子掺杂的上转换发光，由于稀土离子吸收截面小、吸收范围窄，导致其发光强度受限。最近，在稀土上转换纳米粒子的表面连接近红外染料分子敏化发光，被证实是提高上转换发光强度的有效策略。然而，将染料分子连接经典的稀土Yb掺杂纳米粒子，并不能有效利用染料分子的敏化能力。针对这一问题，本文通过高温热分解法成功制备了Nd3+敏化的核/壳/壳 (NaYF4:Yb/Er (20/2%)@ NaYF4:Yb (10 %)@ NaYF4:Nd (80 %))纳米结构，与经典的IR-806敏化的NaYF4:Yb/Er纳米结构相比，IR-806敏化的Nd3+掺杂的核/壳/壳纳米结构的上转换发光(500~700 nm)强度增强了约38倍。通过荧光光谱及荧光寿命分析证实，上转换发光强度增强源于Nd的吸收与近红外染料分子的有效交叠，以及壳层结构对发光中心的保护作用(Er3+(4S3/2→4I15/2)的寿命延长了1.7倍)。另外，研究发现纳米壳层结构中最外层掺杂的Yb3+离子将导致染料敏化发光减弱。进一步，这种IR-806敏化的Nd掺杂的核/壳/壳纳米结构可实现增强发光中心为Ho及Tm的上转换发光。本文研究为提高染料敏化上转换发光及应用提供了新途径。
2021, 14(2): 431-445.
doi:10.37188/CO.2020-0120
摘要:
共聚焦显微镜的分辨率受光学衍射极限限制。已经证明结构调制在共聚焦显微镜中可以实现超分辨成像，但是由于图像采集速度有限，导致该方法的实际应用具有局限性。为了提高系统的成像速度，本文介绍了一种将线扫描应用到结构调制共焦显微镜的方法。利用柱面透镜产生线照明，余弦数字掩模用于探测端的解扫描线斑图像调制，与虚拟结构探测方法不同之处在于无需后续的移频过程。为了提高各项同性分辨率，采用样本转动的方式实现0°、90°两角度扫描。仿真和实验结果表明，相干传递函数频谱宽度增大，成像分辨率达到传统共聚焦显微镜的1.4倍。与采集单点图像的结构调制共焦显微镜相比，图像采集速度提高了104倍。
共聚焦显微镜的分辨率受光学衍射极限限制。已经证明结构调制在共聚焦显微镜中可以实现超分辨成像，但是由于图像采集速度有限，导致该方法的实际应用具有局限性。为了提高系统的成像速度，本文介绍了一种将线扫描应用到结构调制共焦显微镜的方法。利用柱面透镜产生线照明，余弦数字掩模用于探测端的解扫描线斑图像调制，与虚拟结构探测方法不同之处在于无需后续的移频过程。为了提高各项同性分辨率，采用样本转动的方式实现0°、90°两角度扫描。仿真和实验结果表明，相干传递函数频谱宽度增大，成像分辨率达到传统共聚焦显微镜的1.4倍。与采集单点图像的结构调制共焦显微镜相比，图像采集速度提高了104倍。
